Айджаст s течет: почему течет и мигает кнопка

Во время затяжки вы чувствуете неприятные хлюпающие звуки, и вместе с паром в рот попадают капельки жидкости? Небольшая шутка: Наверно ваш испаритель на что-то обиделся и решил в вас “поплевать”- плюньте ему в ответ. На самом деле это очень неприятная ситуация. Сейчас я расскажу основные причины, почему плюется ijust s и разберемся как их исправить.

Если ваша жидкость слишком жидкая (читаем как выбрать правильно жидкость для электронных сигарет), то она начинает заливать испаритель, и он откликается таким неприятным действием. Жидкости, в которых много пропиленгликоля (PG) или они сильно разбавлены водой очень жидкие. Попробуйте сменить вашу жидкость, на более густую. Смотрите, чтобы в основе жидкости соотношение PG/VG было больше чем 50/50. Соотношение в 65 VG/35 PG или 60 VG/40 PG хорошо подойдет, но чтобы VG было не больше 70%.

Когда истекает срок годности испарителя или он пригорел, клиромайзер ijust s может начать “плеваться”. Данная проблема решается заменой испарителя на новый. У нас на сайте vapeobzor.ru есть интересная статья “Почему горит испаритель ijust s?”, в которой рассказаны причины сгорания испарителя и как этого избежать.

При активном использовании вашего вейп девайса, он может внутри засорится и клиромайзер начинает “стрелять жижкой”. В шахте воздуховода может скопиться жидкость. Разберите клиромайзер и аккуратно вытрите или лучше промойте шахту, вытрите начисто и досуха и вставьте обратно. Можете еще аккуратно промыть базу с воздуховодами, только на всякий случай не мочите пин. Если не хотите промывать, то протрите воздуховоды ваткой. После этого клиромайзер должен комфортно работать.

Есть несколько вариантов неправильно использования ijust s которые приводят к “плевкам клирика”.

Ваш клиромайзер может плеваться из-за перелива. Слишком много жижи залилось в испаритель. Снимите бачок, нажмите на кнопку и пару раз продуйте испаритель, чтобы немного испарилась жидкость. Теперь наденьте бак обратно и подождите, чтоб жидкость равномерно растеклась по бокам в дырочки с ваткой.

Слишком разряженный аккумулятор. Да, и такое может быть. Если у вас слишком разряженный аккумулятор, то клиромайзер может плеваться. Зарядите аккумулятор и попробуйте снова.

Не плотно установленный испаритель. Когда вы ставите испаритель, плотно закручивайте его в базу. Также необходимо плотно прикрутить бак к базе.

Вам может попасться бракованный испаритель. Пообщавшись с людьми и посмотрев на форумах, я часто вижу, что у всех иногда попадается брак.

Небольшой лайфхак. У вашего нового испарителя может быть брак в уплотнителе. Если у вас есть испаритель, который отлично работал, просто его срок службы закончился. Тогда возьмите его и снимите у него уплотнитель и замените уплотнитель на испарителе, который плюётся.

Вам могли продать подделку. Смените продавца. Если смена продавца и все остальные советы не помогли, то ваше устройство, скорее всего, сломано. Обязательно сдайте его в сервисный центр для ремонта.

Смотри краткий ликбез от “Пара Нормально” для новичков почему плюётся iJust

oblokatdr9blogo — LiveJournal

Итак, что, собственно я подразумеваю под культурой вэйперства. Многие неоднократно видели два типа вэйперов. Первый тип — всегда стоит в стороне от людских потоков или движется в стороне от них, дымит умеренно, как обычный курильщик с сигаретой. Второй тип — идёт с гордо поднятой головой впереди планеты всей и олицетворяет собой паровоз, на тяге которого, подобно хмурым вагонам, движутся недовольные пешеходы. Ему посрать, что у пешеходов нет противотуманок, чтобы пробраться через снизошедшие на них облака пара с запахом тутти-фрутти. Посрать на то, что если ёжик попадёт в этот туман, то медвежонок уже не сможет песдеть, что он ждал ёжика чтобы считать звёзды, а не пить чай с малиновым вареньем. Почему? Да потому, что ёжик разобьёт банку с вареньем об недалёкую голову чадящего вэйпера, после чего поедет париться на кичу, считая звёзды и взывая к медвежонку одинокими ночами через решку. Но это лирика. Суть же в том, что из-за второго типа вэйперов, само по себе вэйперство, как культура, уже становится презираемой и гонимой даже курильщиками сигарет. Зачем было на заре вэйпинга извергать кубометры дыма в общественных местах, ссылаясь на отсутствие запрета? Повсюду – в организациях общепита типа макдака, ресторанных двориках, в залах ТРК, да даже в кинотеатрах во время сеанса, находился хоть один чудила, который парил и не парился по этому поводу. К чему это привело? Мы видим к чему, электронные сигареты приравняли к обычным, со всеми ограничениями. Глядя на вэйперов, не имеющих культуры парения, набираются опыта и подростки, заимевшие вэйп по недосмотру, либо по скудоумию родителей. Как итог – вэйпер, придерживающийся светлого пути, вынужден чувствовать себя не в своей тарелке под косыми взглядами сограждан.

Eleaf ijust s протекает жидкость через воздухозаборник

Введение

Протечки, разбрызгивание и плевки жидкости – это всё часть вейпинга, не так ли? Этого не должно быть. Есть масса вещей, которые позволяют предотвратить эти проблемы или свести их к минимуму.

Независимо от того на сменных испарителях атомайзер или с обслуживаемой базой. А в чём разница?

Нет ничего хуже, чем проливать любимую жидкость на руки или девайс. Некоторые производители вносят изменения при проектировании своих новых моделей баков, чтобы избавиться от протечек и других неприятных проблем, таких как горячие брызги и «прострелы» жидкостью.

Независимо от того, какое устройство используется «на постоянке», рассмотрим основные способы, чтобы избежать данных неприятностей.

Откуда течёт?

Протечки чаще всего возникают, когда жидкость не может удержаться в резервуаре бака. Обычно это происходит через систему обдува или воздуховод.

В зависимости от причины, протечка может быть от пары капель до опустошения полного бака. Это довольно распространённая проблема и случается даже в наиболее популярных баках.

Лучшие модели прошлых лет, такие как SMOK TFV8 Baby Beast, Uwell Crown III, Sense Herakles и Aspire Cleito протекали по причине недоработок производителя или ошибок самого пользователя.

Хорошая новость заключается в том, что существуют способы для предотвращения протечек. Сначала рассмотрим некоторые общие советы, а затем углубимся в зависимости от используемого устройства.

Как предотвратить утечку жидкости?

Проверка соединения

Звучит очевидно, но иногда бывает, что в спешке мы попросту что-то не докрутили – будь то верхняя крышка заправки, сменный испаритель или что-то ещё. Это может вызвать утечку жидкости из отверстий.

Убедитесь, что всё плотно собрано и не имеет лишних зазоров. Слишком перетягивать тоже не стоит, потом могут быть сложности при откручивании. Иногда бывает перекос резьбы, в этом случае следует открутить полностью и закрутить по резьбе.

Удаление жидкости из воздуховода

Все баки имеют центральную трубку воздушного потока, которая проходит от основания базы до дрип-типа, известную как воздуховод. Иногда жидкость попадает туда случайно, что приводит к бульканью и утечке жидкости.

Если это произошло, следует очистить воздуховод от жидкости бумажным полотенцем или салфеткой.

Вертикальное положение бака

Некоторые атомайзеры не рассчитаны на горизонтальное расположение в течение длительного периода. Жидкость может просочиться через обдув или воздуховод, если оставить бак таким образом, например, на ночь.

Следует оставлять бак именно в вертикальном положении, если он не используется длительное время. Привычка класть устройство на бок может стать причиной протечки.

Открытая крышка заправки

Если оставить бак без верхней крышки, закрывающей отверстия для заправки, он протечёт через нижний обдув. Это обусловлено отсутствием необходимого давления внутри резервуара бака.

При необходимости оставить бак на длительное время (большее, чем требуется для заправки бака) без верхней крышки, следует его опустошить. Перекрытие обдува в данном случае может немного помочь, но не предотвратит протечку полностью.

Проверка уплотнителей

Изношенные или повреждённые уплотнительные кольца (о-ринги) – общая причина протечек. Необходимо разобрать атомайзер и внимательно осмотреть уплотнительные кольца (при необходимости аккуратно снять).

Если они изношены, порваны или вовсе утеряны, следует их заменить. В противном случае герметичность бака под угрозой. К счастью, уплотнительные кольца стоят «копейки», главное подобрать правильный размер.

Проверка обдува

Отверстия обдува всегда должны быть перекрыты во время заправки жидкостью. При парении необходимо настроить обдув таким образом, чтобы затяжка не была чересчур тугой.

Иначе, во время затяжки, есть риск перенасыщения хлопка жидкостью, что может привести к протечке.

Переливы

При заправке не следует заправлять бак «под завязку», всегда стоит оставлять небольшой воздушный карман. Это пустое пространство поможет предотвратить протечку. Рекомендуется заправлять на 90% от ёмкости бака.

Трещины и повреждения

Необходимо проверить атомайзер на наличие трещин, сколов, вмятин или других повреждений. Тонкая трещина в стекле или кусок изогнутого металла могут означать, что бак больше не герметичен, позволяя жидкости просачиваться.

Если разбито или повреждено только стекло, то вопрос решается достаточно просто – заменой стекла на новое. Это, как правило, недорогая и простая процедура.

Подходящая жидкость

Для разных баков следует подбирать жидкости с подходящим соотношением PG/VG. Для нагревательных элементов (спиралей, намоток, испарителей), работающих на больших мощностях, жидкости с содержанием глицерина (VG) меньше 70% с большой долей вероятности будут вызывать протечки из-за малой вязкости.

Оптимальным правилом является использование жидкости с 70% VG и больше на сабомных устройствах «для навала» и на MTL-устройствах для тугой «сигаретной» затяжки – жидкости с содержанием VG до 70%. Перед покупкой жидкости всегда стоит смотреть на этикетку, чтобы определить соотношение PG/VG.

Испарители

Как и в случае с большинством массовых продуктов, в сменных испарителях могут быть недостатки. Иногда, при покупке нового испарителя, могут встречаться производственные изъяны, которые мешают правильно удерживать жидкость, в результате чего бак течёт.

Для начала следует убедиться, что испаритель пропитан и правильно установлен, имеет все уплотнители и докручен до конца. Если причина протечки не в этом, то следует заменить его на другой, предпочтительно из другой партии.

Если проблема останется, вероятно, дело не в испарителе и связана с одной из других проблем, рассмотренных в данной статье.

Укладка хлопка

Это относится только к обслуживаемым атомайзерам, где требуется самостоятельная установка спирали и укладка хлопка. В некоторых баках процедура укладки хлопка довольно сложна, особенно если бак приобретался совсем недавно.

Следует убедиться, что используется достаточное количество хлопка и он правильно уложен. Хлопок следует укладывать в специальные проточки, не утрамбовывая. Правильная укладка может занять некоторое время путём проб и ошибок.

Почему «плюётся» или разбрызгивается жидкость?

Плевками называют очень горячие капли жидкости, которые «стреляют» в рот при парении. Если посмотреть на намотку дрипки, можно увидеть как это происходит и обычно с сопровождением звука треска и разбрызгиванием жидкости.

При испарении жидкости капли обычно летят вбок, но иногда отлетают в сторону мундштука (дрип-типа) и попадают в рот.

Это явление имеет простую причину – лишняя жидкость скапливается возле спирали и вместо испарения разбрызгивается и может попасть в рот одна-две капли горячей жидкости.

Чаще всего причина в «переливах» жидкости, но в некоторых случаях это может происходить и по другим причинам. Рассмотрим несколько способов предотвращения плевков.

Как предотвратить плевки и разбрызгивание жидкости?

Много жидкости

Пропитка спирали – это процесс прокапывания жидкостью хлопка перед первым использованием. Если налить жидкости слишком много, это легко спровоцирует плевки.

Необходимо не переусердствовать и найти баланс. Лучше не спешить и дать хлопку пропитаться.

Сила затяжки

Слишком резкие и сильные затяжки вытягивают на спираль больше жидкости, чем нужно, что равносильно переливу. Следует вдыхать более мягко, давая намотке правильно работать.

Если проблема осталась, нужно попробовать немного уменьшить обдув.

Густота жидкости

Следует использовать жидкости с высоким содержание глицерина (VG). Жидкости с большим содержанием пропиленгликоля (PG) не достаточно густы и могут быть причиной избыточного количества жидкости на спирали и, как следствие, плевков.

Переход на более густую жидкость скорее всего решит проблему.

Предварительный прогрев жидкости

Если перелив жидкости произошёл, можно перед началом парения нажать кнопку Fire пару раз, чтобы лишняя жидкость испарилась. Должен остаться небольшой шум испарения, а сильные трески, плевки и разбрызгивания прекратиться.

Увеличение мощности

Проблема плевков может быть связана с недостаточной мощностью. Подаваемая мощность может быть слишком низкой для того, чтобы установленная спираль справилась с испарением жидкости.

В данном случае необходимо поднять мощность на 5 — 10 Вт, если используется мод с вариваттом.

Замена дрип-типа

Если используется 510 дрип-тип, стоит попробовать заменить его на другой. Более длинные, изогнутые или другие дрип-типы сложной формы усложняют попадание жидкости при плевках.

Также можно попробовать установить экран под дрип-тип, например, в виде мелкой сетки, который будет сдерживать вылетающую со спирали жидкость.

Очистка воздуховода

Проблема плевков может быть связана со скоплением жидкости в воздуховоде, которая в конечном итоге скатывается вниз и попадает на спираль.

Для устранения избытка жидкости из воздуховода следует очистить его свёрнутым концом бумажного полотенца или салфетки.

Намотки

Это относится к «обслужкам». Многожильные намотки из-за своей конструкции часто плюются и сильно разбрызгивают жидкость. «Косички» (twisted) в частности «грешат» этим, также подобная проблема может встречаться у Clapton’ов.

Большое количество жил удерживает больше жидкости, поэтому иногда трудно избежать плевков жидкости на таких спиралях. Для избегания плевков лучше всего использовать простую одножильную круглую проволоку в намотке.

Недостаточно плотно уложена вата

Проблему плевков на обслуживаемых атомайзерах может помочь устранить замена хлопка. Возможно хлопка слишком мало и он не справляется с поступающей жидкостью.

Можно использовать хлопка чуть больше, чем обычно. Причина в следующем – если внутри спирали хлопок «болтается», он может напитать слишком много жидкости (разбухнуть), и по факту создать эффект перелива.

Заключение

Иногда устранение протечек и плевков требует навыков и опыта. Сначала стоит начать с простых решений, и, если они не сработают, переходить к более радикальным мерам.

Если проблему не удаётся исправить, атомайзер, скорее всего, следует заменить.

Приятно осознавать, что производители работают над решением данных проблем. И с развитием технологий такие проблемы могут остаться в прошлом. Ну а пока не стоит позволять этим неудобствам мешать наслаждаться приятным и вкусным парением.

Лучшая электронка для новичка. Передача вкуса и облака пара Вам обеспечены. Основные причины протечек и методы устранения.

Всем привет!

Если Вы не сторонник парения, то, просьба, не оставляйте негативные комментарии под отзывом, просто проходите мимо.

ТОПчик 2016 года Айджаст С.

Итак. Комплектация:

3 сменных испарителя. 0,18/ 0,3/ 0,5 Ом. Не забудьте пропитать перед использованием устройства.

1 шнур для зарядки.

1 мануал (есть русский язык).

За более чем пол года эксплуатации не облез, что, несомненно радует.

Тех. характеристики:

50 ват мощность.

Бак на 4 мл. жижи. Заправка верхняя. Стекло хрупкое (сразу одевайте вейп бенд).

Затяжка легкая, кальянная.

Отверстие отвода газов.

аккума 3000 mAh хватает в среднем на 2 бака, т.е. на 8 мл. выпаренной жидкости.

Имеется белый индикатор кнопки фаир, сигнализирующий:

о включении и выключении устройства (5 раз мигает),

о парении (горит стабильно когда жмете фаир),

о неполадке (мигает 5 раз после 1 нажатия на фаир, было такое, когда жижа попала на пин).

Гигиена.

Батарейный отсек мочить нельзя!

Бак полностью разборный, мой не хочу!

Испарители тоже можно мыть, главное все потом просушивать.

Проблемы протечки бака были зимой. Жижа вытекала через воздуховод.

Почему протекает айджаст с?

Причины и решения:

1. Не докручен испаритель или соскачило силиконовое уплотнительное кольцо с испарителя.

2. Жижу выдавливает давление на морозе. Носите электронку во внутреннем кармане зимой.

3. Заливая жижу и закручивая верхнюю крышку бака перекрывайте сопла воздуховода, дабы не создалось давление.

4. Жидкая жидкость. Заменить на 70/30.

5. Прогорел испаритель. Заменить.

Впечатления после продолжительной эксплуатации положительные. Вкус передается не плохо (сравниваю и с дрипками) для бака не обслужки. Пара много.

На 0,18 испарители греется металлический дриптип, пара много, аккум садится быстро, вкуса маловато.

0,3 испаритель стал золотой серединой и по вкусу и по кол-ву пара.

0,5 надо качегарить, 50 ват ему маловато.

Многие жидкости на Джасте мне понравились даже больше, чем на дрипке Петри. К примеру жижка Драгонфрут от High Vape на джасте выходит с приятной кислинкой, а на дрипке кислинку заглушает сладость, что мне уже не совсем нравится.

В целом, считаю данный девайс оптимальным для начала. Сейчас у меня уже аппарат по-интереснее и по-дороже.

Я даже стала учиться кое-каким трюкам. Уже имею не плохую клекцию жидкостей. Вкусных!)

В отличии от 2го джаста кнопка на эске более выступает, не стала сенсерной, не провалилась.

Комплектация SE с 1 испарителем на 0,3 ом

eLeaf iJust S является обновлением рассчитанной на интенсивную кальянную затяжку модели iJust 2, которая имеет ряд улучшений – большая емкость аккумулятора, верхняя заправка бака. При этом диаметр всего устройства немного увеличился и стал 24,5 мм, а также уменьшился объем бака до 4-х мл за счет переработки конструкции. Парогенератор предполагает использование испарителей от модели iJust 2 (0,3 и 0,5 Ом), а также нового испарителя ECL с очень низким сопротивлением (0,18 Ом), генерирующим огромное количество пара.

Новый Wismec Reuleaux RX Gen 3 – бокс мод, который бьет все рекорды мощности! Теперь вейпер может достичь небывалого значения при парении в 300 W, ведь работает устройство от трех аккумуляторов типа 18650 (приобретаются дополнительно). А за счет тока заряда в 2 A на подпитку АКБ уйдет не так много времени, даже если вы будете производить подзарядку от компьютера. Вместе с тем, боксмод Reuleaux RX Gen 3 поражает компактностью: он стал даже ниже предыдущих решений, но заметно «толще». Зато теперь его можно сочетать практически с любыми мощными баками с 510-ым коннектором.

Электронный парогенератор Joyetech EXCEED D19 ориентирован на вейперов-новичков. Легкий, тонкий и простой в управлении, он особенно понравится поклонником сигаретной тяги, ценителям сильного «удара по горлу» и предлагает только самое необходимое и позволяет не тратить лишнее время на изучение инструкции. Аккумулятор на 1 500 mAh, атомайзер вместительностью 2 мл дополняются двумя комплектными испарителями для кальянной и тугой затяжки, а также кольцом регулировки воздуха. Дополнительный плюс EXCEED D19 – разборный корпус с 510-ым коннектором.

Joyetech Cuboid Lite в связке с клиромайзером Exceed D22 представляет собой идеальный «стартовый» набор для вейперов-новичков. Стильный внешний вид Cuboid Lite с господствующим минимализмом, большой цветной экран на 1,4 дюйма, высокая емкость в 3000 mAh и быстрая зарядка за счет тока в 2 A дополняются функциональным баком. Exceed D22 позволяет менять вместительность с 2 до 3,5 мл с помощью дополнительной колбы, а также, благодаря двум испарителям EX и двойной системе обдува, наслаждаться на выбор отменной сигаретной или тугой тягой.

Том. 9, № 4; Декабрь 2019

Vol. 9, № 4; Декабрь 2019 г.

1.Введение

Динамика трехмерного потока намагниченной жидкости Карро мимо параболоидной поверхности вращения изучается с помощью теплового излучения и анализа массопереноса. Рассмотрено влияние броуновского движения и скорости химической реакции на динамику потока.Система нелинейных УЧП преобразуется в связанные ОДУ с помощью подходящих соотношений преобразования. Разработанные ОДУ решаются с применением стандартной процедуры метода гомотопического анализа (HAM). Влияние различных интересных параметров на переменные состояния жидкости Карро (компоненты скорости, температура, концентрация и напряжение сдвига) объясняется с помощью различных графиков и таблиц. Обнаружено, что горизонтальные компоненты скорости увеличиваются с увеличением значений магнитного параметра и числа Грасгофа.Температура жидкости увеличивается с более высокими значениями соответствующих параметров, кроме числа Прандтля. Число Нусселе и концентрация жидкости увеличиваются с увеличением параметра броуновского движения. Напряжение сдвига увеличивается с ростом числа Грасгофа. Согласие полученных и опубликованных результатов подтверждает точность использованной методики.

Жидкости (жидкости и газы) характеризуются своей способностью течь в отличие от твердых тел определенной формы. На протяжении десятилетий исследователи механики жидкости сосредоточились на характеристиках потока ньютоновских и степенных жидкостей. Основным стимулом к ​​этому является тот факт, что во многих жидкостях напряжения, возникающие во время потока, прямо пропорциональны местной деформации. С другой стороны, многие исследовательские группы работают над обобщенным течением ньютоновских жидкостей.В жидкостях такого типа напряжение сдвига зависит от скорости сдвига в данный момент времени. В 1972 году Пьер Дж. Карро [1,2] представил модель, способную описывать течение ньютоновских жидкостей (жидкостей по степенному закону) при низкой (и высокой) скорости сдвига. Несколько лет спустя Буш и Фан-Тьен [3] использовали соотношение вязкости Карро, чтобы найти эффект силы сопротивления шара в жидкости, проявляющей истончение сдвига, а также упругие свойства. Хеллаф и Лауриат [4] объяснили поток передачи тепловой энергии между двумя цилиндрами, в котором внутренний цилиндр был вращающимся, а другой цилиндр был статическим.Авторы использовали определяющее соотношение Карро для исследования неньютоновской модели вязкости, разжижающейся при сдвиге. Был сделан вывод, что движение жидкости становится колебательным с уменьшением показателя потока или с увеличением числа Вайссенберга. Движение жидкости Карро на расширяющейся стенке и в набегающем потоке было проанализировано Khan et al. [5]. В этом исследовании течение жидкости характеризовалось как утолщение при сдвиге (n> 1), ньютоновское (n = 1) и утонение при сдвиге (0

Следует отметить, что трехмерный поток жидкости Карро на сложных поверхностях, таких как верхняя часть самолета, верхняя поверхность ракеты, капот автомобиля и т. Д., Не проводился. Это может быть связано с отсутствием подходящих методов решения трехмерных потоков. Неньютоновские жидкости, например, структурированные, а также генетические жидкие организмы, человеческая кровь, полимерные растворы и экзотические жидкости повсеместно распространены в этом индустриальном мире.В этом направлении выполнено много исследований. Перистальтическое течение через несимметричный канал жидкости Карро было объяснено Али и Хаятом [8]. Влияние индуцированного магнитного поля на перенос жидкости Карро было объяснено Hayat et al. [9]. Движение жидкости Карро через наклонную свободную поверхность проанализировал Чехла [10]. Элахи и др. [11] обсуждали трехмерный поток жидкости Карро в прямоугольном канале. Исследование потока жидкости в присутствии магнитного поля для измерения его различных макроскопических свойств называется магнитогидродинамикой (МГД).МГД-поток находит свое применение в различных дисциплинах, таких как плазма и астрофизика, охлаждение ядерных реакторов, машиностроение и технологии и так далее. Передача тепловой энергии во время МГД-потока жидкости по вертикальной растягивающейся поверхности была исследована Назаром и др. [12]. Он пришел к выводу, что увеличение напряженности магнитного поля приводит к уменьшению потерь тепловой энергии и коэффициента местного поверхностного трения. Ishak et al. В [13] рассмотрено движение точки торможения в присутствии магнитного поля к растягиваемой поверхности.Xu et al. [14] аналитически исследовали трехмерный поток намагниченной жидкости вместе с передачей тепловой энергии на растягивающейся пластине с использованием метода последовательного решения. Ваджравелу и др. [15] проанализировали конвективное преобразование тепловой энергии на растягиваемой поверхности с помощью поля B. Поп и Na [16] исследовали МГД-течение на растягивающейся и пористой поверхности. Гнанешвара Редди и др. [17] проанализировали влияние магнитного поля и омического нагрева на поток вязкой наножидкости по нелинейно проницаемой и расширяющейся поверхности.

Наличие градиентов физических величин необходимо для развития различных потоков, которые затем приводят к различным видам потоков. Передача тепловой энергии в основном связана с градиентами температуры, этот эффект называется эффектом Соре. Градиенты концентрации вызывают массообменный поток, который вызывает эффект Дюфура. Эти эффекты играют важную роль, когда в системе существуют различия в плотности. В явлениях, в которых имеет место перенос тепловой энергии, например, теплообменники, производство стали и другие процессы охлаждения, конвективное преобразование тепловой энергии играет доминирующую роль.Воздействие конвективного потока теплопередачи по трехмерной экспоненциальной растягивающейся поверхности обсуждалось Liu et al. [18]. Hayat et al. [19] обсуждали течение жидкости Карро в пограничном слое и показали, что возрастающий параметр всасывания увеличивает (уменьшает) диапазон толщины (скорость) пограничного слоя жидкости. Анализ излучения тепловой энергии имеет фундаментальное значение в системах солнечной энергии, ядерных энергетических реакторах, двигателях и камерах внутреннего сгорания, силовых установках для высокоскоростных самолетов и химической деятельности при высоких рабочих температурах.Поток МГД наножидкости в пограничном слое теплового излучения по расширяющейся поверхности исследовал Гнанешвара Редди [20]. Эмад [21] исследовал эффекты, возникающие из-за присутствия излучения на движение электропроводящей жидкости на расширяемой поверхности. Гнанешвара Редди [22] исследовал смешанное конвективное течение намагниченного слоя со скольжением через проницаемую поверхность при наличии источника тепловой энергии и омического эффекта, принимая во внимание влияние энергии излучения и химической реакции.Воздействие излучения на конвективное преобразование тепловой энергии в текучей среде с переменной вязкостью было исследовано Або-Эльдахабом и Эльдженди [23]. Гнанешвара Редди [24] исследовал коллективное воздействие джоулева нагрева, термофореза и диссипации на устойчивый поток намагниченной жидкости на наклонной изотермической поверхности. Влияние теплового излучения на движение намагниченной жидкости численно исследовано в справочных материалах [25,26,27] с учетом наличия всасывания / впрыска.Смешанное конвективное МГД течение с учетом воздействия джоулева нагрева, скачка температуры, скольжения и вязкой диссипации изучалось в ссылках [28,29]. Влияние переменной вязкости на пористую пластину, нагреваемую конвективно при наличии эффекта термофореза, было рассмотрено Makinde et al. [30]. Изучение застойного течения наножидкости на растяжимом листе с учетом эффекта переменной вязкости было выполнено Хан и др. Ибрагим и Макинде [31] дополнительно расширили свою предыдущую работу, изучив конвективный граничный поток жидкости Кэссона.Свойства преобразования массы и тепловой энергии в ньютоновских и неньютоновских жидкостях с учетом воздействия теплового излучения обсуждаются в ссылках [32,33,34]. Влияние химической реакции и теплового излучения на МГД-поток рассматривалось Hayat et al. [35]. Shehzad et al. [36] численно исследовали трехмерное движение жидкости Кассона в проницаемой среде, учитывая влияние внутренней тепловой энергии. Воздействие излучения и химически активных компонентов на замагниченный конвекционный поток около вертикально движущейся стены исследовал Гнанешвара Редди [37].Свойства преобразования массы и тепловой энергии как в ньютоновских, так и в неньютоновских жидкостях были исследованы Raju et al. [38,39] в существовании теплового излучения.

На основе вышеупомянутых исследований мы хотим аналитически исследовать МГД-поток жидкости Карро в трехмерном пространстве над горизонтальной параболоидной поверхностью вращения с помощью теплового излучения и анализа массопереноса, учитывая химические реакции и эффекты броуновского движения. Геометрия и математическое моделирование задачи приведены в разделе 2.Используемая методология решения объясняется в разделе 3. Влияние соответствующих параметров на различные аспекты потока жидкости Карро объясняется с помощью графиков в разделе 4. Сравнение и расчеты чисел Шервуда и Нусельта, а также касательных напряжений объясняются через различные таблицы в Разделе 5. Работа завершена в Разделе 6.

Мы анализируем трехмерное нелинейное и намагниченное смешанно-конвективное течение жидкости Карро. Геометрия задачи выбрана так, чтобы ось x была параллельна поверхности.B-поле применяется нормально к листу, то есть вдоль оси z, как показано на рисунке 1. Основное соотношение, которое управляет потоком жидкости Карро, это [40,41] (1) τ = η∞ + (η0 − η∞) 1+ (λγ.) 2n − 12γ˙, где τ обозначает тензор дополнительных напряжений, η∞ (η0) — вязкость при бесконечной скорости сдвига (нулевая скорость сдвига), λ — постоянная времени, n — показатель степени, а γ˙ задается формулой [4] (2) γ˙ = 12∑i∑jγ˙ijγ˙ji = 12∏, где ∏ — второй инвариант тензора скорости деформации. Предполагая, что η∞ = 0, из уравнения (1) имеем (3) τ = η01 + (λγ˙) 2n − 12γ˙.

Предположим, что uw = U0 (b + x + y) p, vw = 0, Z = d (l + x + y) 1 − p2, p ≠ 1, где d, l и b — константы. Уравнения модели, которые управляют динамикой намагниченной жидкости Карреуа: (4) ∂u∂x + ∂v∂y + ∂w∂z = 0, (5) u∂u∂x + v∂u∂y + w∂u∂z = ν∂2u∂z21 + Γ2∂u∂z2n −12 + ν (n − 1) Γ2∂2u∂z2∂u∂z21 + Γ2∂u∂z2n − 32 + gβm + 12 (T − T∞) −σB02uρ, (6) u∂v∂x + v∂ v∂y + w∂v∂z = ν∂2v∂z21 + Γ2∂v∂z2n − 12 + ν (n − 1) Γ2∂2v∂z2∂v∂z21 + Γ2∂v∂z2n − 32 + gβm + 12 (T − T∞) −σB02vρ, (7) (ρCp) u∂T∂x + v∂T∂y + w∂T∂z = κ∂2T∂z2 + Q0 (Tw − T∞) exp − qzm + 12U0ν (x + y + b) m − 12 + q ‴ −∂qr∂z, (8) u∂C∂x + v∂C∂y + w∂C∂z = Dm∂2C∂z2 + DTT∞ ∂2T∂z2 − k ^ (C − C∞).- размерный параметр химической реакции, Dm — коэффициент диффузии по массе, C (C∞) — концентрация жидкости (концентрация окружающей среды), а Cp — теплоемкость. Неоднородный источник тепла (q ‴) определяется формулой [42] (10) q ‴ = kU0ν (b + x + y) 1 − m (Tw − T∞) A˜f ′ + (T − T∞) B˜, где A˜> 0 и B˜> 0 показывают отражение, тогда как −A˜> 0 и −B˜> 0 показывают поглощение тепла внутри системы. Поток излучения qr определяется как [6,42] (11) qr = −4σs3k1∂T4∂y, где σs — постоянная Стефана – Больцмана, k1 — средний коэффициент поглощения.Тейлор расширяет T4 около фиксированной температуры T∞ и игнорирует T∞4 и члены более высокого порядка в уравнении (11), мы получаем (12) ∂qr∂z = −16σsT∞33k1∂2T∂z2.

Предположим следующие преобразования [42,43] 🙁 13) ψ (x, y, z) = 2νU0m + 1 (b + x + y) m + 12f (η), ξ (x, y, z) = 2νU0m +1 (b + x + y) m + 12g (η), (14) u = ∂u∂z, v = ∂ξ∂z, w = ∂2ψ∂z∂y + ∂2ξ∂z∂xη = z ( b + x + y) m − 12 (m + 1) U02ν, (15) Tw (x, y) = A (b + x + y) 1 − m2, Cw (x, y) = A (b + x + y) 1 − m2, θ (η) = T − T∞Tw − T∞, ϕ (η) = C − C∞Cw − C∞.

Из уравнений (13) — (15) имеем (16) u = U0f ′ (b + x + y) m, v = U0g ′ (b + x + y) m, w = −2νU0m + 1 (b + x + y) m − 12 (f (η) + g (η)) 1 − m2 + η (f (η) ′ + g (η) ′) m − 12.- параметр химической реакции, Nt = τDTT0kT∞ — параметр термопореза, Nb = τDwC0kC∞ — параметр броуновского движения, а Rd = 16σ * T∞33kke — параметр излучения. Граничные ограничения системы безразмерны, как обсуждается в ссылках [44,45]. Граничные ограничения для системы должны быть установлены на z = 0 из-за превышения zmin, но на практике невозможно, чтобы все ограничения были установлены на z = 0 на параболической верхней горизонтальной поверхности. В результате невозможно использовать z = 0 в переменных подобия.Выбор z = (b + x + y) 1 − m2 в начальной точке слота дает минимальное значение переменной подобия η и определяется выражением (21) Λ = A (m + 1) U02ν = η.

Используя уравнения (13) и (15) в уравнении (9), получаем (22) dfdΛ = 1, f (Λ) = Λ1 − m1 + mf (Λ) ′, dgdΛ = c, g (Λ) = Λ1 − m1 + mg (Λ) ′, θ (Λ) = 1, ϕ ( Λ) = 1 при Λ = 0, dfdΛ → 0, dgdΛ → 0, dθdΛ → 0, dϕdΛ → 0, при Λ = ∞.

Здесь следует отметить, что граничные ограничения в уравнении (22) зависят от Λ, в то время как уравнения (17) — (20) зависят от независимой переменной η.m + 1ScΦ = 0, (27) dFdς = 1, F (ς) = Λ1 − m1 + mF (ς) ′, dGdς = c, G (ς) = Λ1 − m1 + mG (ς) ′, Θ (ς ) = 1, Φ (ς) = 1atς = 0, dFdς → 0, dGdς → 0, dΘdς → 0, dΦdς → 0, atς = ∞.

Инженерные количества, представляющие интерес, даются (28) Cfx = τwxUw2ρm + 12, Cfy = τwyvw2ρm + 12, Nux, y = (b + x + y) qwk (Tw − T∞) m + 12, Shx = (b + x + y) ∂C∂z (Cw − C∞) m + 12, куда, (29) τwx = μ∂u∂z1 + Γ2∂u∂z2z = U0 (b + x + y) 1 − m2, τwy = μ∂v∂z1 + Γ2∂v∂z2z = U0 (b + x + y ) 1 − m2, qxy = −k∂T∂zz = U0 (b + x + y) 1 − m2.

Сверху можно написать (30) Cfx (Re1 / 2) = F ″ (0) 1 + We (F ″ (0) 2n − 12, Cfy (Re1 / 2) = G ″ (0) 1 + We (G ″ (0) 2n −12, Nuxy (Re) −1 / 2 = −Θ ′ (0), Shx (Re) −1 / 2 = −m + 12ϕ ′ (0).. Преобразование, данное в уравнении (31), называется гомотопическим преобразованием. Набор уравнений (23) — (26) вместе с граничными ограничениями (27) решается с помощью HAM [48] путем выбора подходящих начальных предположений F0, G0, Θ0 и Φ0 с соответствующими линейными операторами, определенными как (32) LF¯ (F¯) = F¯ ‴, LG¯ (G¯) = G¯ ‴ LΘ¯ (Θ¯) = Θ¯ ″, и LΦ¯ (Φ¯) = Φ¯ ″, это удовлетворяет (33) LF¯ (c1 + c2ς + c3ς2) = 0, LG¯ (c4 + c5ς + c6ς2) = 0, LΘ¯ (c7 + c8ς) = 0 и LΦ¯ (c9 + c10ς) = 0.

Здесь мы графически объясняем воздействия из-за различных значений связанных параметров в переменных состояния (скорость, напряжение сдвига, температура и концентрация).Мы также объясняем вариацию чисел Шервуда и Нусселе, а также поверхностное трение соответственно. Рисунок 2, Рисунок 3, Рисунок 4, Рисунок 5, Рисунок 6, Рисунок 7, Рисунок 8, Рисунок 9, Рисунок 10, Рисунок 11, Рисунок 12, Рисунок 13, Рисунок 14, Рисунок 15, Рисунок 16 и Рисунок 17 показывают варианты в переменных состояния, тогда как на рисунках 18, 19 и 20 показано изменение числа Шервуда, числа Нуссельта и поверхностного трения с изменяющимися значениями связанных параметров.

Мы построили график влияния изменения значений магнитного параметра (M) на F ′ (ζ) и G ′ (ζ) (профили горизонтальной скорости), соответственно, на рис. 2a, b.Обнаружено, что при заданном M обе компоненты скорости изменяются обратно пропорционально с более высокими значениями ζ почти одинаково. Понятно, что с увеличением M профили обоих компонентов падают. Падение профилей заметно при меньших значениях ζ. Увеличивающееся магнитное поле создает более высокую силу Лоренца, что приводит к снижению скоростей.

Зависимость вертикальных составляющих скорости (F (ζ) и G (ζ)) от отношения скоростей растяжения (c) представлена ​​на рис. 3a, b.Ясно, что компонента F (ζ) падает, а другая компонента G (ζ) растет с увеличением значений c. Падение F (ζ) очень маленькое и видно за пределами ζ = 1,2. Повышение G (ζ) с более высокой степенью растяжения более заметно, как это видно на рисунке 3b.

Зависимость F ‘(ζ) и G’ (ζ) от отношения скоростей растяжения c изображена на Рисунке 4a, b. Заметим, что компонент F ′ (ζ) падает, в то время как другой горизонтальный компонент G ′ (ζ) растет с увеличением значений c.Такое опускание и усиление более очевидно при меньших значениях ζ, т. Е. Близко к стене.

Изменение профилей напряжения сдвига F ″ (ζ) и G ″ (ζ) при различных значениях коэффициента растяжения поясняется на рис. 5a, b. Из рисунка 5а видно, что примерно до ζ = 1,0 напряжение сдвига F ″ (ζ) падает; в то время как за его пределами возрастает с большими значениями c. Напряжение сдвига G ″ (ζ) падает с более высокими значениями c, как видно из рисунка 5b. Скорость, с которой G ″ (ζ) падает, больше для меньших значений ζ.Поскольку c представляет собой отношение между двумя скоростями растяжения, если один компонент увеличивается, то другой должен падать с более высокими значениями c, как это наблюдается во всех случаях, когда c изменяется.

Влияние We (числа Вайссенберга) на горизонтальные составляющие скорости показано соответственно на рис. 6a, b. Из рисунка 6а видно, что компонент F ‘(ζ) увеличивается с увеличением значений числа Вайссенберга. Это увеличение F ′ (ζ) с We доминирует до ζ = 03. Скорость увеличения F ′ (ζ) тем выше, чем больше We.Тенденция к уменьшению наблюдается для горизонтальной составляющей G ‘(ζ) с увеличением We, как видно из рисунка 6b. Здесь скорость, с которой G ′ (ζ) падает, тем больше, чем меньше We.

Влияние Λ на F (ζ) и G (ζ) (профили вертикальной скорости) показано на рисунке 7. Мы видим, что оба вертикальных компонента показывают почти одинаковую возрастающую зависимость с увеличивающимися значениями Λ.

Влияние Λ на профили F ‘(ζ) и G’ (ζ) показано на рисунке 8.Мы видим, что обе эти составляющие скорости показывают убывающее поведение с увеличением значений Λ. Расстояние между кривыми G ‘(ζ) больше для более высоких значений Λ по сравнению с расстоянием между кривыми F’ (ζ).

Зависимость профилей напряжения сдвига F ″ (ζ) и G ″ (ζ) от Λ изображена на рисунке 9. Из рисунков видно, что обе компоненты напряжения сдвига демонстрируют почти одинаковую динамику роста. Первоначально примерно до ζ = 0,5 профили напряжения сдвига падают с увеличением Λ, а до ζ = 4.0 обе эти составляющие напряжения сдвига увеличиваются с большей скоростью. Выше ζ = 4.0 профили остаются практически постоянными.

Влияние числа Грасгофа Gr (1,0,3,0,5,0,7,0) на профили F (ζ) и G (ζ) показано на рисунке 10. Эти графики показывают, что компоненты скорости демонстрируют аналогичную тенденцию к увеличению с большими значениями. числа Грасгофа. Расстояние между кривыми для увеличения значений Gr почти постоянное. Это физически означает, что большие силы плавучести (связанные с более высокими значениями Gr) увеличивают компоненты скорости магнитной жидкости Карро.

Влияние изменяющихся значений числа Грасгофа Gr на профили горизонтальной скорости показано на рисунке 11. Эти графики показывают, что компоненты скорости имеют аналогичную тенденцию к увеличению с увеличением числа Грасгофа. Тенденция к увеличению этих компонентов более очевидна для промежуточных значений ζ. Это снова означает, что большие силы плавучести (высокие значения Gr) увеличивают компоненты скорости жидкости Карро.

Изменение составляющих напряжения сдвига F ″ (ζ) и G ″ (ζ) при различных значениях Gr показано на рисунке 12.Оба этих компонента демонстрируют тенденцию к снижению с увеличением Gr. Тенденция к уменьшению более очевидна при меньших значениях ζ. Расстояние между различными кривыми F ″ (ζ) больше по сравнению с расстоянием между кривыми G ″ (ζ) для различных значений Gr. Таким образом, возрастающие силы плавучести с более высокими значениями Gr приводят к снижению касательных напряжений.

Распределение температуры намагниченной жидкости Карро с изменяющимся числом Прандтля (Pr) и параметром излучения (Rd) показано на рис. 13a, b, соответственно.Из рисунка 13а видно, что при заданном значении Pr температура жидкости Карро уменьшается с увеличением ζ. Скорость падения температуры уменьшается при увеличении ζ. Температура жидкости падает с увеличением значений Pr. Падение θ (ζ) является доминирующим для промежуточных значений ζ. Причина падения температуры жидкости Карро с восходящим Pr связана с уменьшением значений температуропроводности жидкости Карро. Рисунок 13b показывает, что температура повышается с увеличением значения параметра излучения Rd.Увеличение профилей θ (ζ) жидкости Карро с большим Rd более очевидно для меньших значений ζ.

Влияние параметра γ внутреннего источника тепла и коэффициента c степени растяжения на распределение температуры жидкости Карро показано на рис. 14a, b, соответственно. Из рисунка 14а видно, что температура жидкости падает по мере удаления от стенки (при больших ζ). Кроме того, температура повышается с ростом значений γ. Температура жидкости сначала повышается, достигает максимального значения, а затем падает с увеличением ζ при постоянном коэффициенте растяжения (c).Увеличивающие значения степени растяжения сначала понижают температуру жидкости примерно до ζ = 1,0, а затем повышают ее до значения, превышающего ζ = 1,0.

Влияние членов A˜ и B˜ внутреннего отражения на температуру жидкости Карро θ (ζ) соответственно показано на рис. 15a, b. Оба рисунка показывают, что возрастающие значения членов отражения A˜ и B˜ вызывают повышение температуры. Оба эти члена примерно одинаково влияют на увеличение θ (ζ).Таким образом, положительные значения членов отражения увеличивают температуру жидкости Карро.

На рис. 16a, b, соответственно, показано влияние изменения параметров термопореза и броуновского движения на концентрацию флюида Карро Φ (ζ). Мы наблюдаем, что при заданном значении Nt концентрация жидкости падает с увеличением ζ. Повышение значений Nt приводит к увеличению концентрации флюида. Это увеличение концентрации более преобладает при меньших значениях ζ. Увеличение концентрации флюида из-за более высокого содержания Nt может быть связано с существованием больших градиентов концентрации..

Влияние увеличения значений радиации и параметров броуновского движения (Rd и Nb) на число Нуссельта показано соответственно на рис. 19a, b. Из рисунка 19а видно, что число Нусселе изменяется обратно пропорционально более высоким значениям ζ при данном значении Rd. Число Нусселе увеличивается с более высокими значениями Rd почти с той же скоростью. Рисунок 19b показывает, что число Нуссельта увеличивается с ростом значений Nb. Расстояние между разными кривыми для различных значений Nb уменьшается при промежуточных значениях ζ.

Влияние M (магнитного параметра) на поверхностное трение (Cfx) вдоль оси x показано на рисунке 20a. Мы наблюдаем, что Cfx увеличивается с ростом значений ζ при фиксированном M. При увеличении напряженности магнитного поля Cfx увеличивается почти на одинаковую величину. Фиг. 20b представляет собой графическое представление поверхностного трения Cfy вдоль оси y при различных значениях коэффициента c скорости растяжения. Мы видим, что Cfy падает с увеличением значений c почти с той же скоростью.

В этом разделе объясняется интересующее инженерное количество.Таблица 1, Таблица 2 и Таблица 3 показывают влияние различных значений различных параметров на число Нуссельта, поверхностное трение и число Шервуда, соответственно.

Сравнение результатов, полученных в этом исследовании, с уже опубликованными результатами для вычисления числа Нуссельта для ненулевого числа Шмидта и параметра броуновского движения показано в таблице 1. Мы видим отличное согласие в обоих результатах.

Кожное трение по оси x (Cfx) и оси y (Cfx) вычислено для различных значений ζ, Λ и We в таблице 2.и Pr в таблице 3.

Мы исследовали влияние скорости химической реакции и параметров броуновского движения на трехмерный поток МГД жидкости Карро с использованием теплового излучения и анализа массопереноса. Упрощенный набор связанных ОДУ второго порядка получается с помощью подходящих соотношений преобразования. Эти связанные ОДУ решаются с помощью метода гомотопического анализа (HAM). Влияние магнитного поля, коэффициента растяжения, числа Вейсенберга, числа Грасгофа, скорости химической реакции и параметров броуновского движения, числа Шмидта и других параметров объясняется с помощью различных графиков.Согласие достигнутых и опубликованных результатов подтверждает правильность применяемой методики. Мы пришли к следующим основным выводам:

Компоненты горизонтальной скорости (F ′ (ζ) и G ′ (ζ)) падают с восходящей M.

Повышение степени растяжения снижает горизонтальные и вертикальные профили скорости сдвига ( G ″ (ζ), F ′ (ζ), F (ζ)) и усиливает профили (F ″ (ζ), G ′ (ζ), G (ζ)).

Профили горизонтальной и вертикальной скорости ((F ′ (ζ), G ′ (ζ), F (ζ), G (ζ)) увеличиваются, в то время как профили напряжения сдвига (F ″ (ζ), G ″ (ζ) )) drop с возрастающими значениями числа Грасгофа.

Температура жидкости увеличивается с увеличением значений всех соответствующих параметров, кроме числа Прандтля.

Концентрация жидкости увеличивается с более высокими значениями термопореза и параметров броуновского движения и числа Шмидта, а падает с более высокими значениями параметра скорости химической реакции.

Число Нуссельта увеличивается с увеличением параметров излучения и броуновского движения.

Кожное трение Cfx вдоль оси x увеличивается с увеличением значений магнитных параметров, а вдоль оси y Cfy падает с увеличением степени растяжения.

Согласие полученных и опубликованных результатов подтверждает точность использованной нами аналитической методики.

Концептуализация, A.U. и Икрамулла; Программное обеспечение, W.K. и T.A .; Письмо — подготовка оригинального проекта, W.K. и M.A .; Написание — обзор и редактирование, H.U.K., M.A., T.A. и Икрамулла; Формальный анализ, H.A., H.U.K. и M.A .; Валидация, A.U. и W.K .; Методология, A.U., W.K. и H.A .; Расследование, Икрамулла, И.К. и A.U .; Ресурсы, I.K. and H.A .; Администрация проекта, Т.А. и Х.А. Все авторы прочитали и согласились с опубликованной версией рукописи.

Это исследование не получало внешнего финансирования.

Авторы благодарны анонимным рецензентам за их плодотворное предложение, улучшившее качество рукописи.

Авторы заявляют об отсутствии конфликта интересов.

В данной статье используются указанные ниже параметры и сокращения с указанием их возможных размеров:

0.1122 / 1.5492762. Карро, П.Ки, Д., Д. Дару, М., Анализ вязкого поведения полимерных растворов, Кан. J. Chem. Eng.19795713514010.1002 / cjce.54505702023. Буш, М. Фан-Тьен, Н. Сила сопротивления, действующая на сферу при ползущем движении через жидкость модели Карро. Неньютон. Механизм жидкости. 19841630331310.1016 / 0377-0257 (84) 85016-84. Хеллаф, К. Лауриат, Г. Численное исследование теплообмена в неньютоновской жидкости Карро между вращающимися концентрическими вертикальными цилиндрами.Неньютон. Механизм жидкости. 200089456110.1016 / S0377-0257 (99) 00030-05. Хан М. Сардар, Х. Гульзар, М. М. Альшомрани, А. С. О множественных растворах неньютоновского потока жидкости Карро по наклонному сжимающемуся листу. Результаты Phys.2018892693210.1016 / j.rinp.2018.01.0216. Оладжувон И.Б. Конвекционный тепломассоперенос в гидромагнитной жидкости Карро мимо вертикальной пористой пластины в присутствии теплового излучения и термодиффузии // Тепловые науки. 20111524125210.2298 / TSCI101026060O7. HsuJ.P.ShieC.F.TsengS.Осаждение цилиндрической частицы в жидкости Карро J. Коллоидный интерфейс Sci.200528639239910.1016 / j.jcis.2005.01.0418. Али Н. Хаят Т. Перистальтическое движение жидкости Карро в несимметричном канале Прил. Математика. Comput.200719353555210.1016 / j.amc.2007.04.0109. Хаят, Салим, Н. Али, Влияние наведенного магнитного поля на перистальтический транспорт жидкости Карро. Нелинейные науки. Нумер. Simul.2010152407242310.1016 / j.cns.2009.09.03210. Цехла М. Течение жидкости Карро по уклону со свободной поверхностью Внутр.J. Phys. Sci2011638963. ЭллахиР.РиазА.НадимС.АлиМ. Перистальтическое течение жидкости Карро в прямоугольном канале через пористую среду, Матем. Пробл. Eng.2012201210.1155 / 2012/32963912. IshakA.NazarR.PopI. Гидромагнитное течение и теплопередача в прилегающем к вытянутому вертикальному листуHeat Mass Transf.20084492110.1007 / s00231-007-0322-z13. IshakA.JafarK.NazarR.PopI.MHD точка застоя течет к растягивающемуся листуPhysica A20093883377338310.1016 / j.physa.2009.05.02614. XuH.LiaoS.J.PopI. Серийные решения нестационарного трехмерного МГД-течения и теплообмена в пограничном слое над импульсно растягивающейся пластиной Eur. J. Mech.-B / Fluids200726152710.1016 / j.euromechflu.2005.12.003 15. Ваджравелу К. Хаджиниколау А. Конвективная теплопередача в электропроводящей жидкости на растягивающейся поверхности при равномерном набегающем потоке. J. Eng. Sci.1997351237124410.1016 / S0020-7225 (97) 00031-116. PopI.NaT.Y. Заметка о МГД-потоке над растягивающейся проницаемой поверхностью Res.Commun.19982526326910.1016 / S0093-6413 (98) 00037-817. Махиредди Г.Р. ПолярапуП.Бандари С. Влияние магнитного поля и омического нагрева на вязкое течение наножидкости в направлении нелинейно проницаемого растягивающегося листа. Наножидкости2016545947010.1166 / jon.2016.122318. Лю И.К. Ван Х. Х. Пэн Й. Ф. Течение и теплопередача для трехмерного обтекания экспоненциально растягивающейся поверхности Хим. Англ. Commun.201320025326810.1080 / 00986445.2012.70314819. Хаят, Асад, Мустафа, М. Альсаеди, А. Течение в пограничном слое жидкости Карро по конвективно нагретому растягивающемуся листуМатематика. Comput.2014246122210.1016 / j.amc.2014.07.08320. Редди М.Г. Влияние магнитогидродинамического и теплового излучения в пограничном слое обтекания наножидкости растягивающейся пластиной Sci. Res.2014625727210.3329 / jsr.v6i2.1723321. АбоЭльдахаб Е.М. Влияние излучения на теплопередачу в электропроводящей жидкости на растягивающейся поверхности с однородным набегающим потоком. Phys. D Прил. Phys.200033318010.1088 / 0022-3727 / 33/24/31022. Гнанешвара Редди М. Влияние теплового излучения и химической реакции на течение МГД смешанного конвективного пограничного слоя скольжения в пористой среде с источником тепла и омическим нагревом EPJP20141294110.1140 / epjp / i2014-14041-323. Або-Эльдахаб Э.М. Эль Генди М.С. Влияние излучения на конвективный теплообмен в электропроводящей жидкости на растягивающейся поверхности с переменной вязкостью и равномерным набегающим потоком // Физ. Scr.20006232110.1238 / Physica.Regular.062a0032124. Редди М.Г. Влияние термофореза, вязкой диссипации и джоулева нагрева на установившееся МГД-течение через наклонную радиационно-изотермическую проницаемую поверхность с переменной теплопроводностью. Прил. Жидкий мех. 20147516125. КРИСНАП.М.САНДЕПН. СУГУНАММАВ. Влияние излучения и химической реакции на МГД-конвективное течение через проницаемую растягивающуюся поверхность с отсасыванием и выделением тепла. Technol. (WJST) 20151283184726. Сандип Н. Сулочана С. Сугунамма В. Влияние излучения и магнитного поля на нестационарный поток смешанной конвекции над вертикальной растягивающейся / сжимающейся поверхностью с отсасыванием / впрыском Англ. Lett.2015512713627. JonnadulaM.PolarapuP.ReddyG. Влияние теплового излучения и химической реакции на МГД-поток, тепломассоперенос над растягивающейся поверхностью Procedia Eng.20151271315132210.1016 / j.proeng.2015.11.48928. DasS.JanaR.MakindeO.Магнитогидродинамическое смешанное конвективное скольжение по наклонной пористой пластине с вязкой диссипацией и джоулевым нагревом J.20155425126110.1016 / j.aej.2015.03.00329. СингхГ.Макинде О.Д. Смешанное конвективное скользящее течение со скачком температуры вдоль движущейся пластины при наличии набегающего потока Тепловые науки.20151

2810.2298 / TSCI120718110S30. Макинде, О. Хан, Калхэм, Дж. МГД, реагирующее течение жидкости с переменной вязкостью над конвективно нагретой пластиной в пористой среде с термофорезом и радиационной теплопередачей.J. Heat Mass Transf.20169359560410.1016 / j.ijheatmasstransfer.2015.10.05031. Ибрагим, В., Макинде, О. Магнитогидродинамическое течение в точке торможения и теплопередача наножидкости Кассона мимо растягивающегося листа со скольжением и конвективным граничным условием Aerosp. Eng.20162503710.1061 / (ASCE) AS.1943-5525.000052932. Хаят, Т.Мухаммад, Т.Шехзад, С.А., Альсаеди, А., Одновременное воздействие магнитного поля и условий конвекции в трехмерном потоке наножидкости парных напряжений с выделением / поглощением тепла.Braz. Soc. Мех. Sci. Eng.20173

117610.1007 / s40430-016-0632-533. Аббаси Ф.Шехзад, С. Хаят, Т. Ахмад, Б. Двустратифицированное смешанное конвекционное течение наножидкости Максвелла с выделением / поглощением тепла. Magn. Magn. Mater.201640415

0.1016 / j.jmmm.2015.11.09034. Шехзад, С.Абдуллах, З.Алсаеди, А., Аббаси, Ф. Хайят, Т. Термически радиационный трехмерный поток наножидкости Джеффри с внутренним тепловыделением и магнитным полем. Magn. Magn. Mater.201639710811410.1016 / j.jmmm.2015.07.05735. HayatT.МухаммадТ.Шехзад, С.А.АлсаедиА.Ал-СоламиФ.Радиационное трехмерное течение с химической реакцией. J. Chem. Реагировать. Eng.201614799110.1515 / ijcre-2014-017936. Шехзад, С.Хаят, Т.Альсаеди, А. Трехмерное МГД течение жидкости Кэссона в пористой среде с тепловыделением Прил. Fluid Mech.2016921522310.18869 / acadpub.jafm.68.224.2404237. MachireddyG.R. Химически активные вещества и радиационное воздействие на МГД конвективный поток, проходящий мимо движущегося вертикального цилиндра, Ain Shams Eng. J.2013487988810.1016 / j.asej.2013.04.00338. RajuC.IbrahimS.AnuradhaS.PriyadharshiniP. Биоконвекция на нелинейном радиационном потоке жидкости Карро через движущийся клин с всасыванием или впрыском Eur. Phys. J. Plus201613111610.1140 / epjp / i2016-16409-739. RajuC.SandeepN. Противодействующие и поддерживающие характеристики потока излучающей жидкости Кэссона из-за конуса в присутствии наведенного магнитного поля Int. J. Adv. Sci. Технол.201688436210.14257 / ijast.2016.88.0540. Акбар Н.С. Надим Модель жидкости Карро для кровотока через сужающуюся артерию со стенозом Ain Shams Eng.J.201451307131610.1016 / j.asej.2014.05.01041. Сунита С.Гангадхар К. Влияние теплового излучения на течение МГД в точке торможения жидкости Карро с конвективным граничным условием. J. Math. Приложение 2015312142. Дурга Прасад, П.Варма, С.Раджу, С.Шехзад, С.А.Мерадж, М., 3D поток полимерной жидкости Карро над листом переменной толщины в суспензии микроорганизмов с тепловым потоком Каттанео-Христова. Ибрагим, В. Гизеву, Т. Нелинейное течение смешанной конвекции касательной гиперболической жидкости с энергией активации.202010.1002 / htj.2172944. Кумаран, Г. Сандип, Н. Эффекты термофореза и броуновского момента на параболическом течении МГД жидкостей Кассона и Вильямсона с перекрестной диффузией. Мол. Liq.201723326226910.1016 / j.molliq.2017.03.03145. Абегунрин О.Охуевби С.Анимасауни. Сравнение течения двух неньютоновских жидкостей по верхней горизонтальной поверхности параболоида вращения: анализ пограничного слоя Англ. J.2016551

2910.1016 / j.aej.2016.08.00246. LiaoS.J. Предлагаемая методика гомотопического анализа для решения нелинейных задачДокторская диссертация Шанхайский университет Цзяо Тонг Шанхай Шанхай, Китай 199 247. Саджид М.Хаят Т. Сравнение методов HAM и HPM в нелинейных уравнениях теплопроводности и конвекции Real World Appl.200892296230110.1016 / j.nonrwa.2007.08.00748. ZhuJ.ZhengL.ZhengL.ZhangX. МГД-поток второго порядка скольжения и теплопередача наножидкостей с тепловым излучением и химической реакцией. Математика. Mech.2015361131114610.1007 / s10483-015-1977-6 Рисунки и таблицы Рисунок 1

Различные значения −F ″ (0) и −G ″ (0) для различных ς, Λ и We.

Характеристики тепло- и массообмена конвективного потока жидкости Ривлина-Эриксена, свободного от Mhd, через пористую пластину

Характеристики тепло- и массообмена конвективного потока жидкости Ривлина-Эриксена без Mhd через пористую пластину

T. Suneetha, A. Sailakumari «Характеристики тепломассопереноса конвективного потока жидкости Ривлина-Эриксена, свободного от Mhd, через пористую пластину», International Journal of Mathematics Trends and Technology (IJMTT). V53 (6): 441-452, январь 2018 г. ISSN: 2231-5373. www.ijmttjournal.org. Опубликовано Seventh Sense Research Group.

Abstract
Представлено численное решение для полностью развитого свободно-конвективного потока химически реактивной жидкости Ривлина-Эриксена мимо вертикальной пористой пластины, ограниченной пористой средой в присутствии поглощения излучения.Магнитное поле однородной напряженности B0 прикладывается перпендикулярно пластине. Новизна исследования заключается в изучении влияния поглощения излучения, химической реакции на двойную диффузионную жидкость Ривлина-Эриксена при наличии зависящих от времени переменных всасывания и проницаемости. Связанные безразмерные нелинейные уравнения в частных производных решаются численно с использованием метода конечных разностей. Также получены выражения для поверхностного трения, числа Нуссельта и числа Шервуда.Численные расчеты изучены с помощью рисунков и таблиц.

Ссылка
[1] Т. Хайят, М. Саджид, Аналитическое решение для осесимметричного потока и теплопередачи жидкости второго сорта через растягивающийся лист, Int. J. Тепломассообмен, 50 (2007) 75–84.
[2] М. Саджид, Т. Хаят, Влияние теплового излучения на поток в пограничном слое из-за экспоненциально растягивающегося листа
[3], Int. Commun. Тепло-массообмен 35 (2008) 347–356.
[4] Б.Бидин, Р. Назар, Численное решение потока пограничного слоя над экспоненциально растягивающимся листом с тепловым излучением, Eur. J. Sci. Res. 33 (4) (2009) 710–717.
[5] Т. Акылдыз, Д.А. Сигинер, К. Ваджравелу, Дж.Р. Кэннон, Р.А. Ван Гордер, Решения подобия уравнений пограничного слоя для нелинейно растягивающегося листа, Матем. Методы Прил. Sci. (2009), http://dx.doi.org/10.1002/mma.1181 (www.interscience.wiley.com).
[6] Д. Пал, Смешанная конвекция теплопередачи в пограничном слое на экспоненциально растягивающейся поверхности с магнитным полем, Прил.Математика. Comput. 217 (2010) 2356–2369.
[7] Б. Мамта, М.К. Раджу, С.В.Кварма, Эффект термодиффузии на нестационарном потоке микрополярной микрополярной жидкости с МГД смешанной конвекцией мимо полубесконечной вертикальной пористой пластины с радиационным и массопереносом, Международный журнал инженерных исследований в Африке, Vol. 13 (2015) стр. 21–37.
[8] А. Исхак, МГД-поток в пограничном слое из-за экспоненциально растягивающегося слоя с радиационным эффектом, SainsMalaysiana, 40 (2011) 391–395.
[9] Б. Саху, С. Понсе, Течение и теплопередача жидкости третьего сорта мимо экспоненциально растягивающегося листа с граничным условием частичного скольжения, Int.J. Heat Mass Transfer, 54 (2011) 5010–5019.
[10] S. Mukhopadhyay, R.S.R. Горла, Влияние частичного скольжения на поток пограничного слоя через проницаемый лист экспоненциального растяжения в присутствии теплового излучения, Тепломассообмен (2012), http://dx.doi.org/10.1007/s00231-012-1024-8.
[11] В. Равикумар, М. К. Раджу, Г. С. С. Раджу. МГД трехмерное течение Куэтта мимо пористой пластины с теплопередачей, IOSR Jour. Maths., Vol. 1, № 3, стр. 3-9, 2012.
[12] П. Сингх, Джангид, Н. С. Томеран, Д.Синха, Влияние теплового излучения и магнитного поля на нестационарный растягивающийся проницаемый лист в присутствии скорости набегающего потока, Международный журнал информации и математических наук, 6: 3 (2010) 63-69.
[13] М.К. Раджу, СВК Варма, Р.Р.К. Рао, «Нестабильная МГД свободная конвекция и химически реактивный поток мимо бесконечной вертикальной пористой пластины», i-manager Journal of Future Engineering and Technology, Vol.8 (3), 2013, 35 -40.
[14] М. Умамахесвар, С.В.Кварма, М.К. Раджу, «Нестационарный МГД свободно конвективный вязкоупругий поток жидкости, ограниченный бесконечной наклонной пористой пластиной в присутствии источника тепла, вязкой диссипации и омического нагрева», Международный журнал перспективных наук и технологии, Vol.61, pp. 39-52, 2013. http://dx.doi.org/10.14257/ijast.2013.61.05
[15] М. Умамахесвар, М. К. Раджу, С.В.К. Варма, Анализ МГД нестационарного потока свободной конвекции ньютоновской жидкости мимо бесконечной вертикальной пористой пластины, Frontiers in Heat and Mass Transfer, 6 — 18 (2015). DOI: http://dx.doi.org/10.5098/hmt.6.18
[16] М. Умамахесвар, М.К. Раджу и С.В.К. Варма, МГД конвективный тепломассообменный поток ньютоновской жидкости мимо вертикальной пористой пластины с химической реакцией , поглощение излучения и термодиффузия, Международный журнал инженерных исследований в Африке, том.19 (2016), 37-56.
[17] М. Умамахесвар, М. К. Раджу, С. В. К. Варма, Влияние зависящего от времени переменной температуры и концентрации пограничного слоя на МГД-свободный конвекционный поток через вертикальную пористую пластину в присутствии теплового излучения и химической реакции, Int. J. Appl. Comput. Math., Vol. 3 (2), 679-692. 2017
[18] М. Умамахесвар, С. В. К. Варма, М. К. Раджу, А.Дж. Чамха. Нестационарное МГД конвективное двойное диффузионное вязкоупругое течение жидкости мимо наклонной проницаемой пластины при наличии вязкого рассеяния и поглощения тепла, Специальные темы и обзоры в пористых средах: Международный журнал., Том 6 (4). 2016, с. 333-342.
[19] М. Умамахесвар, М. К. Раджу, С. В. К. Варма и Дж. Г. Кумар, Численное исследование МГД свободно-конвективного потока неньютоновской жидкости мимо импульсивно запущенной вертикальной пластины в присутствии термодиффузии и поглощения излучения, Alexandria Eng. J. (2016), 55 (3), 2005-2014.
[20] М. Умамахесвар, С.В.К. Варма, М.К. Раджу, Численное исследование магнитоконвективного потока и потока жидкости, поглощающей излучение, мимо экспоненциально ускоренной вертикальной пористой пластины с переменной температурой и концентрацией в присутствии эффектов Соре и Дюфура, IOSR Journal of Mathematics , Том 12, Выпуск 2 Вер.I (март — апрель 2016 г.), PP 109-120.
[21] П.Г. Редди, М. Умамахесвар, М.К. Раджу, С.В.К. Варма «Магнитоконвективный поток жидкости, поглощающей излучение, мимо экспоненциально ускоренной вертикальной пористой пластины с переменной температурой и концентрацией», Международный журнал математических тенденций и технологий, V31 (1 ): 26-33 марта 2016 г.
[22] М.К. Раджу, С.В.Кварма, А.Дж. Чамха, «Нестационарное течение свободной конвекции, проходящее мимо периодически ускоряющейся вертикальной пластины с ньютоновским нагревом», Международный журнал численных методов для тепловых и жидкостных потоков, 2016 г. Том .26 No. 7, 2016, pp. 2119-2138.
[23] V. Ravikumar, M.C.Raju, G.S.S.Raju, Влияние тепломассопереноса на МГД-поток вязкой жидкости через неоднородную пористую среду в присутствии источника тепла, зависящего от температуры, Int. J. Contemp. Математика. Sciences, 7 (2012) 1597 — 1604.
[24] С.К. Гош, Г.К. Шит, МГД-поток вязкоупругой жидкости в пористой среде со смешанной конвекцией мимо горячей вертикальной пластины, 2 (2012) 5.
[25] Мисра, Дж. , Шит, Г.К., Биомагнитный вязкоупругий поток жидкости по растягивающемуся листу‖, Прикладная математика и вычисления, 210 (2009) 350-361.
[26] С. Капур, П. Алам, Р. Гупта, Л. М. Тивари, С. Аггарвал., Аналитическое исследование МГД естественного конвективного потока несжимаемой жидкости из вертикальной плоской пластины в пористой среде. Протоколы конференции IEEE, ICMSAO, (2011) 1-6
[27] Чен Чен, Комбинированные эффекты джоулева нагрева и вязкой диссипации на МГД поток через проницаемую растягивающуюся поверхность со свободной конвекцией и радиационной теплопередачей, ASME Journal of Heat Transfer, 132 (2010) 1- 3.
[28] А.К. Сингх и Р.С.Р.Горла, Свободный конвективный тепломассоперенос с холловским током, Джоулева нагрев и термодиффузия, Тепло- и массообмен, 45 (2009) 1341-1349.
[29] П. К. Редди., М. К. Раджу, Г. С. С. Раджу. Влияние тепловой и солнечной плавучести на МГД-поток пограничного слоя вязкоупругой жидкости через пористую пластину с переменным всасыванием и источником тепла при наличии тепловой диффузии. J Appl Computat Math, 4 (5) (2015) 1-7.
[30] В. Равикумар, М.К. Раджу, Г.С.С. Раджу, Комбинированные эффекты поглощения тепла и МГД на конвективное течение Ривлина-Эриксена мимо полубесконечной вертикальной пористой пластины, Ain Shams Engineering Journal, (2014) 5 (3), 867 –875.
[31] PC Reddy, MC Raju и GSS Raju, Soret и Dufour эффекты на MHD свободном конвекционном потоке жидкости Ривлина-Эриксена мимо полубесконечной вертикальной пластины, Advances and Applications in Fluid Mechanics, 19 (2), 401-414 , 2016.
[32] PC Reddy, MC Raju., GSS Raju, CM Reddy, Диффузионные термо- и термодиффузионные эффекты на МГД свободноконвекционный поток жидкости Ривлина-Эриксена мимо полубесконечной вертикальной пластины, Бюллетень чистых и прикладных наук . Том 36E (Математика и статистика.), №2, 2017. С.266-284

Ключевые слова
MHD, жидкость Ривилина-Эриксена, термодиффузия, переменное всасывание, переменная проницаемость, вертикальная пористая пластина, тепломассообмен и метод конечных разностей

MHD конвективный тепломассообменный поток ньютоновской жидкости мимо вертикальной пористой пластины с химической реакцией, поглощением излучения и термодиффузией

[1] О.Д. Макинде и А. Азиз, МГД-смешанная конвекция от вертикальной пластины, погруженной в пористую среду с конвективным граничным условием, Международный журнал термических наук, т. 49, стр 1813-1820, (2010).

DOI: 10.1016 / j.ijthermalsci.2010.05.015

[2] А.Дж. Чамха, С.Е. Ахмед, Нестационарный МГД тепломассоперенос за счет смешанного конвекционного потока в зоне торможения вперед вращающейся сферы при различных условиях стенок, Chemical Engineering Communications, т. 199, стр 122-141, (2012).

DOI: 10.1080 / 00986445.2011.575907

[3] Д.Пал и Б. Талукдар, Анализ возмущений нестационарного магнитогидродинамического конвективного тепломассопереноса в пограничном слое скользящего потока мимо вертикальной проницаемой пластины с тепловым излучением и химической реакцией, Сообщения в области нелинейной науки и численного моделирования, стр. 1813-1830. (2000).

DOI: 10.1016 / j.cns.2009.07.011

[4] К.Д. Сингх и Р. Патак, Анализ колебательного вращающегося МГД Пуазейля. Proc Nat Acad Sci India, т. 76 (4), стр 201-207, (2010).

[5] Р.Кандасами, Т. Хаят и С. Обайдат, Преобразование теории групп для эффектов Соре и Дюфура при свободном конвективном тепло- и массообмене с термофорезом и химической реакцией над пористой растягивающейся поверхностью в присутствии источника / стока тепла, Ядерная инженерия и проектирование, т. 241, стр 2155-2161, (2011).

DOI: 10.1016 / j.nucengdes.2011.03.002

[6] J.A. Рао, С. Сивайя и Р. С. Раджу, Химические воздействия на нестационарную МГД жидкость со свободной конвекцией, проходящую мимо полубесконечной вертикальной пластины, погруженной в пористую среду с поглощением тепла, JAFM, vol.5 (3), стр 63-70, (2012).

[7] R.M. Сонт, С.К. Хан, М.С. Абель, К.В. Прасад, «Тепло- и массообмен в вязкоупругом потоке по ускоряющейся поверхности с источником / стоком тепла и вязкой диссипацией. Тепло- и массообмен, том 38 (3), стр 213-220, (2002).

DOI: 10.1007 / s002310100271

[8] Р.К. Чаудхари, Б. К. Шарма и А. К. Джа, Радиационный эффект с одновременной тепловой и массовой диффузией в МГД смешанном конвективном потоке., Rom j Phys, vol. 51, стр. 715-727, (2006).

[9] П.К. Шарма, Колеблющаяся тепловая и массовая диффузия при нестационарном свободноконвективном потоке мимо вертикальной пластины в режиме скольжения, Latin American Applied Research, vol. 35, стр 313-319, (2005).

[10] Р.Мутукумарасвами и С. Минакшисундарам, Теоретическое исследование эффектов химической реакции на вертикальной колеблющейся пластине с переменной температурой, Теорет. Прил. Mech, т. 33 (3), стр 245-257, (2006).

DOI: 10.2298 / tam0603245m

[11] А.Исхак, Р. Назар, И. Поп, Магнитогидродинамический (МГД) поток и теплопередача за счет растягивающегося цилиндра, преобразование энергии и управление, 49 (2008) 3265-3269.

DOI: 10.1016 / j.enconman.2007.11.013

[12] Дж.Kim Unsteady MHD конвективная теплопередача через полубесконечную вертикальную пористую движущуюся пластину с переменным всасыванием, International Journal of Engineering Sciences vol. 38, pp. 833-845, (2000).

DOI: 10.1016 / s0020-7225 (99) 00063-4

[13] А.Rapt, A. Massalas и G. Tzivanidis, Гидромагнитный поток свободной конвекции через пористую среду между двумя параллельными пластинами, Phys Lett 90A, стр.288-289, (1982).

DOI: 10.1016 / 0375-9601 (82)-9

[14] Р.Muthuraj и S. Srinivas, Полностью разработанное МГД-поток микрополярной и вязкой жидкости в вертикальном пористом пространстве с использованием HAM, Int. J. Appl. Математика и механика, т. 6 (11), стр.79-97, (2010).

[15] В.М. Соудалгекар, Эффекты вязкой диссипации в нестационарном свободноконвективном потоке мимо бесконечной вертикальной пористой пластины с постоянным всасыванием, Международный журнал тепломассопереноса, вып. 15, pp.1253-1263, (1972).

DOI: 10.1016 / 0017-9310 (72)

-5

[16] С.П. Анджалидеви и Р. Кандасвами, Влияние химической реакции, тепломассопереноса на ламинарный поток вдоль полубесконечной горизонтальной пластины, Тепло- и массообмен. 35, стр 465-467, (1999).

DOI: 10.1007 / s002310050349

[17] U.Н. Дас, Р. К. Дека и В. М. Судерлгекар, Влияние массопереноса на обтекание импульсивно запущенной бесконечной вертикальной пластины с постоянным тепловым потоком и химической реакцией, Forschung im Imgenieurwesen, т. 60, pp.284-287, (1994).

DOI: 10.1007 / bf02601318

[18] Ф.С. Ибрагим, А. М. Элайв и А. А. Бакар, Влияние химической реакции и поглощения излучения на нестационарный МГД поток свободной конвекции мимо полубесконечной вертикальной проницаемой движущейся пластины с источником тепла и всасыванием, Связь в нелинейной науке и численном моделировании , т. 13, стр. 1056-1066, (2008).

DOI: 10.1016 / j.cnsns.2006.09.007

[19] Р. Кандасвами, Б. Вахиб, М. Д. Радж и Б. К. Азме, Эффекты химической реакции, тепломассопереноса в пограничном слое потока через пористый клин с тепловым излучением в присутствии всасывания или впрыска, Театральная прикладная механика Белград, т.33, стр 123-148, (2006).

DOI: 10.2298 / tam0602123k

[20] Р.Кандасвами, К. Периасвами и П. К. Сиваньяна, Химическая реакция, тепломассоперенос вдоль клина с источником тепла и концентрацией в присутствии всасывания или нагнетания, Международный журнал тепломассопереноса, т. 48, стр.1388-1394, (2005).

DOI: 10.1016 / j.ijheatmasstransfer.2004.10.008

[21] А.Махди, Влияние химической реакции и тепловыделения или поглощения на двойную диффузионную конвекцию от вертикального усеченного конуса в пористой среде с переменной вязкостью, International Communications in Heat And Mass Transfer, vol. 37, стр. 548-554, (2010).

DOI: 10.1016 / j.icheatmasstransfer.2010.01.007

[22] С.Картикеян, М. Бхуванесвари, С. Раджан и С. Сивасанкаран, Влияние теплового излучения на конвективное течение МГД над пластиной в пористой среде, App Math. И комп. Intel, т. 2 (1), стр. 75-83, (2013).

[23] Б.Мамта, М.С. Раджу, С.В.К. Варма, Эффект термодиффузии на нестационарном потоке микрополярной микрополярной жидкости с МГД смешанной конвекцией мимо полубесконечной вертикальной пористой пластины с радиацией и массопереносом, Международный журнал инженерных исследований в Африке, Vol. 13 (2015).

DOI: 10.4028 / www.scientific.net / jera.13.21

[24] С.Харинат Редди, М. К. Раджу, Э. Кешава Редди, Нестационарное МГД свободное конвекционное течение жидкости Кувшинского мимо вертикальной пористой пластины в присутствии химической реакции и источника / стока тепла, Международный журнал инженерных исследований в Африке, том. 14 (2015).

DOI: 10.4028 / www.scientific.net / jera.14.13

[25] В.Равикумар, М. Раджу, Г.С.С. Raju., Теоретическое исследование нестационарного МГД потока свободной конвекции и тепломассопереноса неньютоновского потока жидкости мимо проницаемой движущейся вертикальной пластины в присутствии термодиффузии и теплоотвода, Международный журнал инженерных исследований в Африке, том. 15 (2015).

DOI: 10.4028 / www.scientific.net / jera.16.90

[26] М.К. Раджу, С.В.К. Варма, Эффекты Соре, обусловленные естественной конвекцией в потоке аноньютоновской жидкости в пористой среде с тепломассопереносом, Журнал военно-морской архитектуры и морской техники, Vol.11 (2), 2014, стр 147-156.

DOI: 10.3329 / jname.v11i2.17563

[27] М.Умамахесвар, С.В.К. Варма, М. Раджу, Нестационарный конвективный вязкоупругий поток жидкости без МГД, ограниченный бесконечной наклонной пористой пластиной в присутствии источника тепла, вязкого рассеяния и омического нагрева, Международный журнал передовой науки и техники, Vol. 61, стр.39-52.

DOI: 10.14257 / ijast.2013.61.05

[28] В.Равикумар, М.С. Раджу, Г.С.С. Раджу, С. В. К. Варма, Влияние магнитного поля на переходный поток свободной конвекции через пористую среду мимо импульсивно запущенной вертикальной пластины с флуктуирующей температурой и диффузией массы, Международный журнал математического архива, Vol. 4 (6), 198-206, (2013).

[29] А.К. Когли, В. Г. Винченти и С.Э. Гилл, Дифференциальное приближение переноса излучения в не-сером газе вблизи равновесия, AIAA J., Vol. 6, стр. 551-553, (1968).

Нестационарное МГД диссипативное течение жидкости Кассона мимо полубесконечной вертикальной пористой пластины с поглощением излучения и химической реакцией в присутствии тепловыделения

В этой задаче рассмотрим влияние вязкой диссипации и поглощения излучения на нестационарную двумерную МГД свободноконвективную жидкость Кэссона течение вязкой несжимаемой жидкости по вертикальной пористой пластине за счет тепломассообмена в униформе с градацией давления.{*} $ = скорость сдвига.

Предел текучести жидкости $ = p_ {y} = \ frac {\ mu_ {B} \ sqrt {2 \ pi}} {\ gamma} $ (4)

Некоторые жидкости требуют постепенно увеличивающегося напряжения сдвига для поддержания постоянной скорости деформации и называются реопектиками в случае жидкости Кассона

$ \ text {Поток, где} \ tau> \ tau_ {c}, \ mu = \ mu_ {B} + \ frac {p_ {y}} {\ sqrt {2 \ pi}} $ (5)

$ \ text {Кинематическая скорость} v = \ frac {\ mu} {\ rho} = \ frac {\ mu_ {B}} {\ rho} \ left [1+ \ frac {1} {\ gamma} \ справа] $ (6)

Наконец.параметр жидкости Кассона равен $ \ gamma = \ frac {\ mu_ {B} \ sqrt {2 \ pi_ {c}}} {p_ {y}} $ (7)

Пусть ось $ \ bar {x} $ берется вдоль пористой пластины в вертикальном направлении, а ось $ \ bar {y} $ — в направлении, перпендикулярном потоку. Пусть $ \ bar {x} \ text {и} \ bar {y} $ — размерное расстояние вдоль перпендикуляра к пластине, а $ {{\ tau} _ {1}} $ — размерное время. $ \ bar {u} \ text {и} \ bar {v} $ — компоненты размерных скоростей по направлениям $ \ bar {x} \ text {и} \ bar {y} $. Предположим, что поперечное магнитное поле однородной напряженности должно быть приложено перпендикулярно пластине. Излучаемый тепловой поток в направлении $ \ bar {x} $ считается незначительным по сравнению с потоком в направлении $ \ bar {y} $. Физическая модель проблемы представлена ​​на рисунке 1. Предполагается, что напряжение не приложено, что означает отсутствие электрического поля. Наведенное магнитное поле предполагается незначительным. C ^* и g ^* — размерная концентрация и ускорение под действием силы тяжести, $ Q_ {0} \ left (T ^ {*} — T _ {\ infty} ^ {*} \ right) $ — количество тепло, выделяемое на единицу объема.{*} \ right) $ — объемная сила за счет неоднородной концентрации. Учитываются вязкая диссипация, поглощение излучения и проницаемость пористой среды. Жидкость имеет постоянную теплопроводность и кинематическую вязкость, для потока рассмотрено приближение Буссинеска. Рассмотрена гомогенная химическая реакция первого порядка с константой скорости между диффундирующими частицами и флюидом.

Рисунок 1. Физическая модель проблемы

Исходя из сделанных выше предположений, нестационарный поток определяется следующими уравнениями в частных производных.{2} n} {\ vartheta} \\ & \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \, \ overline {C} = {{\ overline {C}} _ ​​{_ {\ infty}}} + C \ left ({{ \ overline {C}} _ ​​{w}} — {{\ overline {C}} _ ​​{_ {\ infty}}} \ right) \\ \ end {align} \ right \} $ (19)

После подстановки граничных условий и безразмерных переменных в управляющие уравнения. (11), (15) и (18) и принимая во внимание уравнение. (13) тогда получаем

$ \ осталось.{2}}

\ end {array} \ right \} $ (24)

Проблема размещена в уравнениях. (20), (21) и (22) с учетом граничных условий, представленных в формуле. (23) он был исследован численно с помощью закона множественных регулярных возмущений. Это более экономично и гибко с аналитической точки зрения. Поведение скорости, температуры, концентрации, поверхностного трения, числа Нуссельта и чисел Шервуда подробно обсуждалось для изменения теплофизических параметров.{‘} $ (31)

Соответствующие граничные условия можно записать как

$ \ begin {align}

f_ {0} & = 0, f_ {1} = 0 \ theta_ {0} = 1, \ theta_ {1} = 1, C_ {0} = 1 C_ {1} = 1, \ text {at} y = 0 \\

f_ {0} = 1, f_ {1} & = 1, \ theta_ {0} \ rightarrow 0, \ theta_ {1} \ rightarrow 0, C_ {0 } \ rightarrow 0, C_ {1} \ rightarrow 0 \ text {as} y \ rightarrow \ infty

\ end {align} $ (32)

Здесь Ур. {nt} X_ {1} h_ { 1} $ (54)

Индийский журнал науки и технологий

Лакшми Аппиди ^{1,2 *} , Бала Сиддулу Мальга ² , Света Матта ^1,2 , Прамод Кумар ^2,3

¹ Департамент математики, Технический кампус CMR, Кандлакоя, 501401, Телангана, Индия
² Департамент математики, Университет GITAM, Хайдербад, 502329, Теланагана, Индия